真正的量子相干性能否持续足够长的时间以显著影响凝聚相化学反应,目前仍是一个争议话题。诸如质子耦合电子转移(PCET)和激发态分子内质子转移(ESIPT)等现象自然涉及深度量子力学效应,包括零点运动和核隧穿 [1], [2], [3], [4], [5], [6]。然而,在复杂的液体环境中观察这些超快过程时,区分真正的量子干涉和由热溶剂波动驱动的经典结构松弛变得尤为困难。
通常,为了严格证明量子相干性在化学过程中是活跃的,研究人员依赖于对相位敏感的理论工具。典型的方法包括尝试测量复杂的多时间相关性或构建Leggett–Garg型不等式 [7], [8], [9]。尽管这些方法在数学上是严谨的,但对实验者提出了很高的要求。从嘈杂的、非均匀展宽的液相光谱设置中提取清晰、高保真的多时间可观测量是一个重大的实验难题。
从化学反应动力学的角度来看,将反应坐标与其环境之间的相互作用分离出来是有启发性的。我们可以将局部溶剂化或周围的电子态不仅仅视为一个热浴,而视为一个可控的“门”。如果我们将问题简化为一个最小的两态系统(例如,质子在两个结构等价的供体和受体位点之间的转移)(见图1),我们可以提出一个基本的、基于观察的问题:如果局部环境仅以经典方式作用,产物产率是否有严格的限制?
简短的答案是肯定的。如果周围环境随机波动,且对转移的质子没有状态特定的反馈(即无偏的经典调制),那么瞬态产物种群永远不会超过50%的阈值。它只会接近一个平衡混合物。然而,如果局部电子环境处于相干量子叠加态——类似于量子控制比特的作用——它会开启平行干涉路径 [10], [11], [12], [13], [14]。这种建设性干涉可以使产物产率暂时超过1/2 [15]。
因此,与其追求复杂的光相位相关性,人们可能只需要观察单个时刻的宏观种群。如果在其他方面完全对称的系统中,产物产率暂时超过了50%,这表明非经典相干控制正在发生。
在凝聚相质子转移系统中,对称的分子内氢键和近乎简并的供体-受体几何结构是可以通过实验获得的,这使得当前的阈值与现实化学环境直接相关 [16], [17], [18]。